第四百四十九章 我徐云从不开挂 (第9/11页)

 [t，k]=meshgrid(tVector，1:n)

    ?ab?=τ1∫0τabdt=21ABcos(α β)=Re[21AeiαBe?iβ]=21Re[ab?]

    第一个数值代表角频率，后续则是实部方面的优化，完美的对这些特殊粒子的波函数进行了优化。（参考自温伯格的笔记，去世后才被整理公布的，如果温伯格没有去世，我其实很想安排他亲笔写出来）

    随后威腾等人凑着脑袋研究了公式几秒钟，周绍平忽然轻咦了一声：

    “咦....如果按照这个修正组态来计算，‘冥王星’粒子的基底倒是好定，但它在动量空间的等能面似乎就有些困难了......”

    动量空间的等能面。

    也就是所谓的费米面。

    费米面最早被定义于理想无相互作用的费米气系统中，后来便扩展到了电子模型，近些年常见于固体材料范畴。

    比如半导体。

    半导体实际的能态结构是受到周期势场微扰给出的能带，比如价带、导带等等，电子填到哪里算哪里。

    对于半导体来说，价带几乎填满，最高填充位置就是价带顶。

    同时根据粒子数，就能确定费米面。

    不过这个概念同样适用于部分高能物理框架，因为它的实质就是三维无限势阱中自由电子的运动。

    电子对应λ=h/p，所以在导体中形成驻波。

    接着根据波矢量的定义，就可以确定单个电子所处的驻波的波矢量值。

    所以这玩意儿也符合一个分布，叫做费米狄拉克分布，属于波粒二象性的一个范畴。

    目前所有的微粒都具备波粒二象性，即便是